实际气体状态方程

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1、实际气体状态方程式1.范德瓦尔方程式  2.R-K方程(*) 3.维里方程(*)…范德瓦尔方程式        按照理想气体状态方程式,定质量气体等温变化时pV=常数(或pv=常数),但实际气体仅在压力较低,温度较高的情况下近似满足此关系。试验证明,气体的压力愈高、温度愈低,这一偏差愈大。因此需要适用于实际气体的状态方程式来描述气体p-v-T之间的关系。    最早的实际气体状态方程式是1873年范德瓦尔(VanderWals)提出的方程式。他针对理想气体的两个基本假设,对理想气体状态方程式进行了修正,提出了实际气体的范德瓦尔方程式

2、: (2-17)式中的常数a和b叫做范德瓦尔常数,与分子的大小和相互作用力有关,随物质不同而异,可由实验方法确定。是考虑到分子之间吸引力的修正值,b是考虑到分子本身所占有体积的修正值。范德瓦尔方程式是从理论分析得出的。如果把式(2-17)与理想气体状态方程式作一比较即可看出,比摩尔体积Vm愈大,则两者之间的差别就愈小。随着压力的降低与温度的升高,气体比体积增大。因此,当压力愈低,温度愈高时,实际气体的性质愈接近于理想气体。范德瓦尔方程式比理想气体状态方程式有了显著的进步,对于离液态颇远的气体,即使压力很高,也能得到较准确的结果,但对

3、于较易液化的气体就显得不很准确,对于接近液态的气体,例如水蒸汽,即使在不怎么高的压力下已可见到很显著的误差。范德瓦尔方程式仍不能在量上正确反映实际气体状态参数间的关系,不宜作为工程计算的依据。范德瓦尔方程式的价值在于能近似地反映实际气体性质方面的特征,并为实际气体状态方程式的研究开拓了道路。百多年来,有不少的学者,通过长期的理论分析和实验研究,提出了多种不同的状态方程式。如R-K方程、BWR方程、M-H方程、维里型方程,等等。这些状态方程式可归结为理论型、半经验型和通用型三类,但由于各种不同气体存在着不同的分子间聚集态,分子间力的变

4、化又是错综复杂的,故很难用既合理又简单的方程适合所有物质和不同聚集态。所以,每一个方程式都有其一定的应用范围。    工程上为了求得未经详细研究的工质的热力学性质,目前常运用对应态原理,通过少量实验数据,进行估算,在一定程度上可以得到相当满意的近似结果。返回…R-K方程(*)    这是里德立(Redlich)和匡(Kwong)1949年在范德瓦尔方程基础上提出的含两个常数的方程,它保留了范德瓦尔方程关于比体积的三次方程的简单形式,通过对内压力项的修正,使精度有较大提高。由于应用简便,对于气液相平衡和混合物的计算十分成功,在化学工程

5、中曾得到了较为广泛的应用。其表达形式为 (2-18)式中,a和b是各种物质的固有的常数,可从p、v、T实验数据拟合求得,但缺乏这些数据时,也可由下式用临界参数求取其近似值: 1972年出现了对R-K方程进行修正的R-K-S方程;1976年又出现了P-R方程,这些方程拓展了R-K方程适用的范围。    在二常数方程不断发展的同时,半经验的多常数状态方程也不断出现,如1940年由Benedict-Webb-Rubin提出的B-W-R方程及1955年由马丁(Martin)和侯虞均提出,1959年由马丁及1981年由侯虞均进一步完善的Mar

6、tin-Hou方程。B-W-R方程有八个经验常数,对于烃类气体有较高的准确度,在临界压力的1.8~2倍时,比体积计算的平均误差0.3%左右。MH59型方程有11个常数,对烃类气体,对强极性的水和NH3、氟利昂制冷剂有较高的准确度,MH59型方程被国际制冷学会选定作为制冷剂热力性质计算的状态方程,MH81型方程,基本保持了MH55型方程在气相区的精度,并将其适用范围扩展到液相。返回…维里方程(*)    1901年奥里斯(Onnes)提出以幂级数形式表达的状态方程—维里方程  式中B、C、D···都是温度的函数,分别称为第二、第三,第

7、四维里系数,等等。维里方程也可以用压力的幂级数来表示:  维里方程有坚实的理论基础。用统计力学方法能导出维里系数,并赋予维里系数明确的物理意义:第二维里系数表示气体两个分子相互作用的效应,第三维里系数表示三个分子的相互作用,等等。原则上可以从理论上导出各个维里系数的计算式,但实际上高级维里系数的运算是十分困难的,目前除了简单的钢球模型外,还只能算到第三维里系数,通常维里系数由实验测定。维里方程的另一个特点是维里方程的函数形式有很大的适应性,便于实验数据整理,截取不同项数可满足不同精度要求。例如,在低压下,只要截取方程的前两项,就能取

8、得较满意的精度, 或对于温度低于临界温度的水蒸气,其压力不高于1.5MPa,上述方程都能很好的提供p、v、T的关系。    维里方程在高密度区的精度不高,但由于具有理论基础,适应性广,很有发展前途。前面提到的B-W-R方程、M-H方程

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