量子力学例题与解答.doc

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1、《量子力学》复习例题与题解一、基本概念1.波粒二象性微观粒子具有波粒二象性，即微观粒子既有波动性—弥漫性，又有粒子性—不可分割性，德波罗意关系式是两者的统一：关系式的左边体现粒子性；右边体现波动性。2.测不准关系描述微观粒子体系的力学量算符一般是不可对易的，也就是说，这两个力学量不能同时测准，他们的不确定度可用测不准关系来描述：3.本征方程如下方程：（其中为常数）称为力学量算符的本证方程，为力学量算符的相应于本征态的本征值。4.简并度一个本征值相应于多个本征态的情形称为简并情形，本征态的个数称为相应于该本征值的简并度。5.全同性原理全同微观粒子体系，当两个粒子交换坐标时，波

2、函数要末不变号，要末变号，即概率分布不变。6．.波函数微观粒子体系的态必须用具有统计意义的波函数来描述，为概率密度，即在时刻，附近单位体积内找到微观粒子的概率7.归一化常数为了让波函数表示绝对的概率幅，必须归一化，即，其中的即为归一化常数8.力学量完全测量集合完全确定一微观粒子体系的状态所需要的力学量测量集合，这些力学量必须满足：他们是可测量；它们必须互相独立；与他们相应的力学量算符必须两两对易9.微扰理论当，且，零级近似的本征方程可以严格求解时，可用微扰理论来处理，即在零级近似的基础上，根据需要的精度逐步进行一级、二级或高级修正。10.玻色子与费密子自旋量子数为整数的微观

3、粒子称为玻色子；自旋量子数为半整数的微观粒子称为费米子；前者对波函数有对称性的要求；后者对波函数有反对称性的要求，受泡里原理的约束。11.定态具有以下特征的态称为定态：能量一定（与时间t无关）;概率分布一定，即一定（与时间t无关）；力学量的平均值一定，即一定（与时间t无关）。12.量子化与电离态量子化------当微观粒子只能束缚于有限空间时，其力学量算符的本征值取值分立的现象，此时能量为负值；电离态------当微观粒子在无限空间运动时，其力学量算符的本征值取值连续的现象，此时能量为正值。13.泡里不相容原理对全同费米子系而言，每一单粒子态上最多只允许一个费米子占领的原理

4、。14.泡里矩阵为方便地描述电子的自旋运动所引入的矩阵，泡里矩阵的定义为其中为电子自旋角动量的第i各分量，为相应的分量。15.态的叠加原理微观粒子体系的态满足态的叠加原理，即，在态中出现态的概率为。16.量子谐振子的零点能量子谐振子的能量为,当时的能量,称为零点能.17.写出轨道角动量平方与分量的本征方程与本征值18.隧道效应当微观粒子的能量低于势垒高度时,由于微观粒子具波粒二象性,仍然可以穿过势垒的效应.19.写出球力学量平均值的两种方法;,其中20.本征函数的正交归一性与完备性。正交归一性:;完备性:任意态二、计算与证明题1．试写出在一维无限深势阱中的微观粒子在阱内外的

5、波函数与相应的能级，并说明其物理意义。[解]能级分立，非简并2．一刚性转子的转动惯量为，它的能量的经典表示式是，为角动量，求与此对应的量子体系在转子绕一固定轴转动情形下的定态能量及波函数。[解]绕一固定轴转动的转子称为平面转子，若取转轴为轴，则。在坐标表象中，，相应的本征方程为，得，注意到与应该是对应于同一点，故应有，由此得，即式中（正负整数）而的本征方程为令，则方程变为，同上，与为同一点，故必须为正负整数，此时，只须表成即可。这样，能量为，。下面确定归一化常数，取。最后归一化的波函数为相应的定态波函数为3．氢原子处于基态，求：（1）的平均值；（2）势能的平均值；[解]（1

6、）利用积分公式：得（2）4．时，一维运动粒子的状态是其中求粒子位置与动量的测不准关系。[解]求归一化常数：因此归一化的波函数为而（具体积分前面已算过）其中；；所以故]5．氢原子处于基态，求：（1）最可几半径；（2）动能的平均值.[解]（1）内的几率为（根舍去）（2）注：或者根据平均值定义求算6．一刚性平面转子，转动惯量为，电偶极矩为，处于均匀弱电场中，电场在转子转动的平面上。试求能量到二级修正。[解]刚性平面转子的零级波函数为不考虑简并先求微扰矩阵元：注意到则因此，因为最后得对基态（），；对激发态（），；7．证明,式中为泡里矩阵。[证明]由泡里矩阵的对易关系知又故将上式两边

7、右乘以，且注意到则#8．求在自旋态中，和的测不准关系：[解]由测不准关系知：在上述运算中利用关系式：；9．一个势能为的线性谐振子处在的状态，其中。求：（1）归一化因子；（2）在何处发现振子的概率最大？[解]（1），归一化波函数为；（2）且，所以，处发现粒子的概率为最大。10．下列波函数所描写的状态是不是定态？（1）（2）（3）[解]由是否与时间有关来判定是否是定态（1）与无关------定态；（2）与有关----非定态（3）与有关------非定态11．若在一维无限深势阱中运动的粒子的量子数为试求：（1）距势阱的左