倒易点阵简介.ppt

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1、第八章倒易点阵简介倒易点阵几何衍射条件爱瓦尔德图解法粉末衍射法1倒易点阵简介布拉格公式作为结构分析的数学工具,在大多数场合已经足够,但是,还有一些衍射效应是布拉格公式无法解释的,例如非布拉格散射就是如此.倒易点阵概念的引入,为一般衍射理论奠定了基础.2倒易点阵几何倒易点阵的概念倒易点阵的定义倒易点阵的性质晶带定理3倒易点阵的概念倒易点阵是一个假想的点阵.将空间点阵(真点阵或实点阵)经过倒易变换,就得到倒易点阵,倒易点阵的外形也是点阵,但其结点对应真点阵的晶面,倒易点阵的空间称为倒易空间。4倒易点阵的定

2、义设正点阵的原点为O，基矢为a、b、c，倒易点阵的原点为O*，基矢为a*、b*、c*，则有：a*=b×c/V,b*=c×a/V,c*=a×b/V.式中，V为正点阵中单胞的体积：V=a·(b×c)=b·(c×a)=c·(a×b)表明某一倒易基矢垂直于正点阵中和自己异名的二基矢所成平面5倒易点阵的性质1.正倒点阵异名基矢点乘为0;a*·b=a*·c=b*·a=b*·c=c*·b=0同名基矢点乘为1。a*·a=b*·b=c*·c=1.2.在倒易点阵中，由原点O*指向任意坐标为hkl的阵点的矢量ghkl(倒易

3、矢量)为：ghkl=ha*+kb*+lc*式中hkl为正点阵中的晶面指数3.倒易矢量的长度等于正点阵中相应晶面间距的倒数，即ghkl=1/dhkl4.对正交点阵，有a*∥a，b*∥b，c*∥c，a*=1/a，b*=1/b，c*=1/c，5.只有在立方点阵中，晶面法线和同指数的晶向是重合（平行）的。即倒易矢量ghkl是与相应指数的晶向[hkl]平行的。6ghkl=ha*+kb*+lc*表明：1.倒易矢量ghkl垂直于正点阵中相应的[hkl]晶面，或平行于它的法向Nhkl2.倒易点阵中的一个点代表的是正点

4、阵中的一组晶面7晶带定理在正点阵中，同时平行于某一晶向[uvw]的一组晶面构成一个晶带，而这一晶向称为这一晶带的晶带轴。图示为正空间中晶体的[uvw]晶带图中晶面（h1k1l1）、（h2k2l2）、（h3k3l3）的法向N1、N2、N3和倒易矢量gh1k1l1、gh2k2l2、gh3k3l3的方向相同.晶带定理：因为各倒易矢量都和其晶带轴r=[uvw]垂直，固有ghkl•r=0，即hu+kv+lw=0,这就是晶带定理。8衍射条件设:入射线波长为λ,入射线方向为单位矢量S0,衍射线方向为单位矢量S,那么

5、在S方向有衍射线的条件是:在与S方向相垂直的波阵面上,晶体中各原子散射线的位向相同。先计算原点O和任一原子A的散射线在与S方向的位向差。SS0(S-S0)ghkl12θθθmnOA(HKL)9相应的位向差为其中p、q、r是整数因为S0是入射线方向单位矢量,S是衍射线方向为单位矢量，因此S-S0是矢量，则：现在不明确h、k、l一定是整数。由：可见，只有当φ=2πn时，才能发生衍射，此时n应为整数。由于p、q、r是整数，因此满足衍射条件时h、k、l一定是整数。于是得到结论：10满足衍射条件的矢量方程。X射

6、线衍射理论中的劳埃方程和布拉格方程均可由该矢量方程导出。11布拉格方程推导S-S0=Ssinθ+S0sinθ=2sinθ(S-S0)/λ=2sinθ)/λ=ghkl=1/d2dsinθ=λSS0(S-S0)ghkl12θθθmnOA(HKL)12Ewald作图法Ewald图解是衍射条件的几何表达式。sinθ=λ/2d令d=λ/ghkl（此时比例系数用X射线的波长）则sinθ=ghkl/2即某衍射面（hkl）所对应的布拉格角的正弦等于其倒易矢量长度的一半。13Ewald图解入射线反射线反射球反射方向BA

7、PO1g(hkl)θθθ2θ141、设以单位矢量S0代表波长为的X-RAY,照射在晶体上并对某个hkl面网产生衍射，衍射线方向为S，二者夹角为2。2、定义S=S-S0为衍射矢量，其长度为：S=S-S0=2sin/=1/dEwald作图法2S/S0/OA1/P153、S长度为1/d，方向垂直于hkl面网，所以S=g*即：衍射矢量就是倒易矢量。4、可以A点为球心，以1/为半径作一球面，称为反射球（Ewald球）。衍射矢量的端点必定在反射球面上2S/S0/OA1/P165、以S0端

8、点O点为原点，作倒易空间，某倒易点（代表某倒易矢量与hkl面网）的端点如果在反射球面上，说明该g*=S,满足Bragg’sLaw。某倒易点的端点如果不在反射球面上，说明不满足Bragg’sLaw，可以直观地看出那些面网的衍射状况。2S/S0/OA1/P17入射矢量S0、衍射矢量S及倒易矢量g*的端点均落在球面上S的方向与大小均由2所决定g2S02AOSSSg1g3P1P2P318Ewald球与极限球19AO1/hklS/S0/凡是处于E