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1、东北石油大学学报第37卷第1期2013年2月JOuRNALOFNORTHEASTPETROLEUMUNIVERSITYVo1.37No.1Feb.2013三体量子系统态的可分离性判据李嫦娥,陶元红,丁巍巍(延边大学理学院数学系,吉林延吉133002)摘要:给出三体量子系统密度矩阵所在线性空间的Hamel基,以及三体量子系统密度矩阵表示形式,若三体量子系统密度矩阵可分离,则其表示系数所构成的矩阵的Forbenius范数不超过,并举例证明.关键词:三体量子系统;密度矩阵;可分离判据中图分类号:O177.3
2、文献标识码:A文章编号:2095—4107(2013)Ol一0116—060引言量子纠缠现象被视为一种重要的物理资源.量子纠缠广泛应用于量子处理,如量子计算、量子编码、量子隐形传态等⋯.关于纠缠态的数学结构和物理特性还没有被完全了解.近年来,关于判断纠缠态可分判据见文献[2一l1].笔者给出三体量子系统密度矩阵所在线性空间的Hamel基,以及三体量子系统密度矩阵的表示形式,并提出三体量子系统密度矩阵可分离的一个判据.1预备知识一个独立的R维Hilbert空间上的厄米特算子总可以由单位算子和特殊酉群SU
3、(R)的生成元表示_2].SU(R)的生成元可以用R×R阵初等矩阵{lk,J一1,2,⋯,R)构造,其中,e为k行J列为1,其余元素为0的矩阵_2].SU(R)群的一组典型生成元共有R一1个,它们是迹为0的R×R阶矩阵,不妨设为{AIi一1,2,⋯,R。一1).这R。一1个典型生成元与R×R阶单位算子I一起构成线性空间M(C)的一个完备的厄米特算子基{,”—2,⋯’R。一}·引理1.1设SU(R)群的R一1个独立生成元为li一1,2,⋯,R一1},则tr一0,tr(AJ)一28d(,J一1,2,⋯,R
4、一1).引理1.2设单粒子量子态空间维数为R,l0可以表示为l0===去+告∑1,其中一tr(),一1,2,⋯,R2-1均为实数,且满足R2-1≤.一由于任意量子系统的密度算子都是半正定的厄米特算子,所以密度算子也可以由特殊酉群SU(R)的生成元和单位算子表示.定义1.1若三体量子系统A,B,C的量子态用密度矩阵pAB描述,且p舳一∑ppApBpC,其中A,,分别为系统A,B,C的密度矩阵,0≤p≤1,∑P一l,则称p可分;否则,称pAB为纠缠.设T为任意矩阵,r表示矩阵的T转置,T表示矩阵T的转置共
5、轭,取T的Frobenius范数为l_T}I一、亍:.收稿日期:2012—12—07;编辑:关开澄基金项目:国家自然科学基金项目(11161049);吉林省自然科学基金项目(201215239)作者简介:李嫦娥(1985一),女,硕士研究生,主要从事泛函分析及应用方面的研究.·116·第1期李嫦娥等:三体量子系统态的可分离性判据2主要结论首先研究三体量子系统密度矩阵所在线性空间的Hamel基,其次讨论三体量子系统密度矩阵的表示形式,最后给出三体量子系统密度矩阵可分离的一个必要条件.定理2.1设三体量子
6、系统A,B,C的空间维数分别为R,Rz,R。,则由矩阵。,oR。(1≤≤尺—1),(1≤≤Ri一1),IR:(1≤尼≤R;一1),a:~af~I(1≤≤R。一1,1≤≤R;一1),JRoCz~^2—1,1≤尼≤尺;~1)'IRo(1≤≤R;一1,1≤志≤R;一1),oo(1≤i≤R{一1,1≤≤R;一1,1≤忌≤R;~1)组成的集合S是线性无关的,并构成线性空间R。(C)的一个Hamel基.证明:为了证明集合S是线性无关的,先设—CoR3+∑co。+∑CJ。+∑2cIR】IAc+∑∑cOJ+∑2∑co
7、@f+∑2Jq+j=l∑2∑∑c稚o,(1)式中:Co,C,CJ,,C,,C,c甜为常数.利用引理1.1,对式(1)两边同时取迹得,tr()一C。RRzRs+O—O,所以C。一0.故(1)式可变为∑coIo。+∑2Cfl+∑2@Ac+。∑2∑cI+∑∑R2-c+i=i∑凳∑co一一∑2∑2∑R:23c驰(2)利用引理1.1,对式(2)两边同时乘以JoJ。,并对式(2)两边同时取迹得∑譬Ci23~RR。+0+⋯+0一o,故可得C一0,i一1,2,⋯,R一1.同理,对式(2)两边分别同时乘以j,oo《,并
8、对两边同时取迹得。G—C一0,J一1,2,⋯,R;一1;k一1,2,⋯,Ri一1.因此有∑E一Rz_coo。+∑cIo+∑羔∑cAc一一∑ER~-∑c。o.(3)利用引理1.1,对式(3)两边同时乘以oj,并对两边同时取迹得。∑∑C232R。一0.故可得C“一0,一1,2,⋯,R;一1;一1,2,⋯,Ri一1.同理,对式(3)两边分别同时乘以I,IB^C,并对两边同时取迹得C一一0,i一1,2,⋯,R}一1;一1,2,⋯,R{一1;k=:=1,2,⋯,R
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