伽利略相对性原理课件.ppt

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1、§1-6伽利略相对性原理一、伽利略相对性原理(Galileoprincipleofrelativity)1.在相对于惯性系作匀速直线运动的参考系中，所总结出的力学规律,都不会由于整个系统的匀速直线运动而有所不同；2.相对于惯性系作匀速直线运动的一切参考系都是惯性系。爱因斯坦相对性原理：对于描述一切物理过程的规律,所有惯性系都是等价的，是狭义相对论的两个基本原理之一。对于描述力学规律而言,所有惯性系都是等价的。伽利略相对性原理,力学相对性原理。(光速不变原理)1二、伽利略变换(Galileantransformation)

2、两个惯性参考系S(Oxyz)和S(Oxyz),S系相对S系以恒定速度v沿x轴正向运动在长度测量绝对性和同时性测量绝对性的假定下,即认为时间和空间是相互独立的,绝对不变的,并与物体的运动无关,S系与S'系之间的变换可以表示为逆变换伽利略变换xyyzxOOvPzrr2所有惯性系都是等价的:形式相同,不是现象相同。质点运动速度远小于光速时：m=m，两个参考系中同一个力，也一定会有相同量值，即F=F在S系中质点运动速度为u,分量为在S'系中质点运动速度为u',分量为矢量式u=uv；求微商a=a，

3、S系和S系中相同牛顿第二定律形式,F=ma和F=ma。3相对运动考虑两个固定在不同参考系上的坐标系S(Oxyz)和S(Oxyz),t时刻质点P在两个参考系中的位矢间满足：xyOzyzOPrr0xr等式两边同时对时间求导：等式两边同时对时间求导：三、惯性力(Inertialforce)非惯性系中牛顿运动定律不成立,不能直接用牛顿运动定律处理力学问题。若仍希望能用牛顿运动定律处理这些问题,则必须引入一种作用于物体上的惯性力。惯性力不同于前面所说的外力，因为惯性力既没有施力物体，也不存在它的反作用力

4、。在直线加速参考系中,惯性力的方向与非惯性系相对于惯性系的加速度的方向相反,大小等于所研究物体的质量与加速度的乘积。1.直线加速参考系中的惯性力5甲：物体水平方向不受力，所以静止在原处。乙：物体水平方向不受力，为何产生了加速度？甲：物体水平方向受拉力，所以随小车加速前进。乙：物体水平方向受拉力，为什么静止在原处？am甲乙f惯f牛顿定律在加速平动的参照系中不再成立。加速平动的参照系是非惯性系。m甲乙-aa6甲：物体水平方向受拉力，所以随小车加速前进。乙：物体水平方向受拉力，为什么静止在原处？f惯am甲乙f牛顿定律在加速平动

5、的参照系中不再成立。加速平动的参照系是非惯性系。在直线加速参考系中,惯性力的方向与非惯性系相对于惯性系的加速度的方向相反,大小等于所研究物体的质量与加速度的乘积。质点相对非惯性系的加速度为a′为相对加速度；质点相对惯性系的加速度为a为绝对加速度；非惯性系相对惯性系的加速度为A为牵连加速度。在惯性系中有：在非惯性系中有：上式可写作：相当于一个附加的力，称为惯性力。为相对加速度根据伽利略变换，有8在非惯性系中应用牛顿定律时，计算力要计入真实力和假想的惯性力，加速度要用相对加速度。这时牛顿定律的形式为：惯性力：大小等于运动质点

6、的质量与非惯性系加速度（牵连加速度）的乘积；方向与非惯性系加速度的方向相反。惯性力没有施力物体，所以不存在反作用力。例1:超重与失重：台秤上显示的体重读数是多少？向下失重amgN向上超重解:92.匀速转动参考系中的惯性力A:质点受绳子的拉力提供的向心力，所以作匀速圆周运动。B：质点受绳子的拉力，为什么静止？在匀速转动的非惯性系中，设想小球受到一个惯性离心力F*的作用，大小与绳子的拉力相等，方向与之相反，所以小球处于静止的平衡状态。T+F*=0F*=m2rmTAωmTBF*ω10以地面为参考系,由细绳的张力所提供的向心力

7、T使小球作圆周运动,符合牛顿运动定律,以圆盘这个非惯性系为参考系,小球受细绳的力作用静止，不符合牛顿运动定律T+F*=0，若质点在匀速转动非惯性系中保持静止,则外力与惯性离心力的合力等于零。F*=m2r;惯性力方向总是背离轴心，惯性离心力。11*3.科里奥利力物体相对于匀速转动参考系运动时，物体受到惯性离心力和另一种称为科里奥利力的惯性力作用。设想，一个带有径向光滑沟槽的圆盘，以匀角速度绕通过盘心并垂直于盘面的固定竖直轴O转动，处于沟槽中的质量为m的小球以速度u沿沟槽相对于圆盘作匀速运动，如图Ft+Fc=0存在横向加

8、速度12在匀速转动的非惯性系中分析力学问题时，一般情况下需要同时考虑惯性离心力和科里奥利力。在地球上，科里奥利力的作用非常明显。在北半球，从北向南流动的气流所受科里奥利力的方向是从东向西的，这就形成所谓东北信风。而在南半球则形成东南信风。在北半球地面上运动的物体，所受科里奥利力总是指向前进方向的右侧；在南半球地面指向