导热理论-热传导原理

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1、第二节热传导热传导是由物质内部分于、原子和自由电子等微观粒子的热运动而产生的热曷传递现象。热传导的机理非常更杂，简而言之，非金属固体内部的热传导是通过相邻分子在碰撞时传递振动能实现的；金属固体的导热主要通过自由电子的迁移传递热量；在流体特别是气体中，热传导则是由于分子不规则的热运动引起的。4-2-1傅里叶定律一、温度场和等温面任一瞬间物体或系统内各点温度分布的空间，称为温度场。在同一瞬间，具有相同温度的各点组成的面称为等温面。因为空间内任一点不可能同时具有一个以上的不同温度，所以温度不同的等温面不能相交。二、温度梯度从任一

2、点开始，沿等温面移动，如囱4-3所示，因为在等温面上无温度变化，所以无热曷传递；而沿和等温面相交的任何方向移动，都有温度变化，在与等温面垂直的方向上温度变化率是大。将相邻两等温面之间的温度差与两等温面之间的垂直距离之比的极限称为温度梯度，其数学定义式为：gradt=lim—=—(4-1)Andn温度梯度?为向皇，它的正方向指向温度增加的方向，如图43所示。on对稳定的一维温度场，温度梯度可表示为：,drzgradt=—(4-2)dv三、傅里叶定律导热的机理相当使杂，但其宏观规律可用傅里叶定律来描述，其数学表达式为：dQoc

3、dS受或d(2=-^d5—(4-3)dn式中?——温度梯度，是向呈，其方向指向温度增加方向，t/m；OJIQ-导热速率，W;5一^等温面的面积，n?；图4-3温度梯度与傅里叶定律久—比例系数，称为导热系数，W/(m-℃)<.式4-3中的负号表示热流方向总是和温度梯度的方向相反，如图率3所示。作里叶定律表明：在热传导时，其传热速率与温度梯度及传热面积成正比。必须注意，Z作为导热系数是表示材料导热性能的一个参数，7越大，表明该材料导热越快。和粘度ZL样，导热系数4也是分于微观运动的一种宏观表现。4-2-2导热系数导热系数表征物

4、质导热能力的大小，是物质的物理性质之一。物体的导热系数与材料的组成、结构、温度、湿度、压强及聚集状态等许多因素有关。一般说来，金属的导热系数晨大，非金属次之，液体的较小，而气体的晨小。各种物质的导热系数通常用实险方法测定。常见物质的导热系数可以从手册中查取。各种物质导热系数的大致范围见表41所示。表4-1导热系数的大致范围物质种关纯全高叁高g全液忘全展非全属固体非叁青液体绝热材料气体导热系数/100-144)050~5<)030~3000.05~5005〜50.05~10.005~0.5一、固体的导热系数固体材料的导热系数

5、与温度有关，对于大多数均质固体，其入值与温度大致成线性关系:4=4(1+/，)(4-4)式中乂一固体在r℃时的导热系数，W/(m•℃)；%一物质在0℃时的导热系数，W/(m-€C)；图44各种液体的导热系数1一无水甘油；2—蚁酸；3—甲醇；4—ZLB?;5—花麻油；6—泰胺；7一醋酸；8一丙重；9—丁酹；1。一硝基笨；11—异丙醇；12—筮；13一甲苯；14一二甲苯；15一凡士林；16一水(用右面的比例尺)一温度系数，,C-1；对大多数金属材料，为负值，而对大多数非金属材料优为正值。同种金属材料在不同温度下的导热系数可在化

6、工手册中查到，当温度变化范围不大时,一般采用该温度范围内的平均值。二、液体的导热系数液态金属的导热系数比一般液体高，而且大多数液态金属的导热系数随温度的升高而减小。在非金属液体中，水的导热系数最大。除水和甘油外，绝大多数液体的导热系数随温度的升高而略有减小。一般说来，纯液体的导热系数比其溶液的要大。溶液的导热系数在缺乏数据时可按纯液体的入值进行估算。各种液体导热系数见图44。三、气体的导热系数气体的导热系数随温度升高而增大。在相当大的压强范围内，气体的导热系数与压强几乎无关。由于气体的导热系数太小，因而不利于导热，但有利于

7、保温与绝热。工业上所用的保温材料，例如玻璃棉等，就是因为其空隙中有气体，所以导热系数低，适用于保温隔热。各种气体的导热系数见图4-5。4-2-3平壁热传导一、单层平壁热传导如图4-6所示，设有一宽度和高度均很大的平壁，壁边缘处的热损失可以忽屿；平壁内的温度只沿垂直于壁面的、方向变化，而且温度分布不随时间而变化；平型材料均匀，导热系数人可视为常数（或取平均值）。对于此种稳定的一维平壁热传导，导热速率Q和传热面积S都为常昼，式43可简化为图冬5各种气体的导热系数图与6单层平室的热传导1—水蒸气；2一氧；1。2；4—空气；5—M

8、；6—氨Q=_人S9（4-5）dx当尸0时，Z=4；尸b时，『2；且将式（45）积分后，可得：。=75（，]一/,）（率6）b或0=仁上=且（4-7）bR万式中b_平壁厚度，m；4—温度差，导热推动力，’C；R一导热热阻，t/Wo当导热系数%为常曷时，平壁内温度分布为直线；当导热系数人随温度变化时，平壁